光电效应
饱和光电流 $i_m$
当入射光强度 $I$ 一定时，光电流随加速电压 $U$ 的增大而增大，但当加速电压增大到一定值时，光电流达到最大值，此时的光电流称为饱和光电流，用 $i_m$ 表示。
饱和光电流与光强成正比，与入射光的频率无关。
截止电压 $U_a$
当加速电压减少到 $0$ 且反向变为负值时，光电流不直接变为 $0$，而是逐渐减小。
当反向电压加到一定值时，光电流变为 $0$，此时的电压称为截止电压，用 $U_a$ 表示。
$$eU_a = \frac{1}{2}m_{e}v^2_{\text{m}}$$
截止频率 $\nu_0$
当入射光的频率 $\nu$ 增大时，截止电压 $U_a$ 随之线性增大，即
$$U_a = \frac{h\nu - A}{e}$$
存在截止频率 $$\nu_0 = \frac{A}{h}$$ 当 $\nu < \nu_0$ 时，光电效应不发生。 $A$ 为逸出功。
弛豫时间
无论光强怎样微弱，光电效应滞后时间不超过 $10^{-9},\text{s}$。
与经典理论的矛盾
- 光电子的最大初动能与入射光的频率有关，而与光强无关。
- 当入射光的频率小于截止频率时，无论光强多大，光电效应都不发生。
- 无论光强怎样微弱，不需要累计时间，光电效应就会立即发生。
爱因斯坦光量子理论
对于频率为 $\nu$ 的光量子，其能量 $\varepsilon$ 与频率成正比，即 $$\varepsilon = h\nu$$ 其中 $h$ 为普朗克常数。
光量子后改称为光子，沿用至今
爱因斯坦光电效应方程
$$\frac{1}{2} m_e v^2_{\text{m}} = h\nu - A$$ 式中 $A$ 为逸出功。
光的强度
$$I = Nh\nu$$ 式中 $N$ 为单位时间内通过单位面积的光子数。
光的波粒二象性
将 $\varepsilon = h\nu$ 代入 $E = mc^2$ 可得
$$m = \frac{h\nu}{c^2} = \frac{h}{c\lambda}$$
则光子的相对论动量为
$$p = mc = \frac{h\nu}{c} = \frac{h}{\lambda}$$